MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

  MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

equação Graceli dimensional relativista  tensorial quântica de campos  G* =  = [  /  IFF ]   G* =   /  G  /     .=   /  G  = [DR] =            .= +   +  G* =  = [          ] ω  , ,  / T] / c [    [x,t] ]  =

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[  /  IFF ]  = INTERAÇÕES DE FORÇAS FUNDAMENTAIS. =

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

G* =  OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES E CAMPOS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI,  E OUTROS.

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  / G* =  = [          ] ω  , ,          .= 

 MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS. EM :

POSTULADO DE GRACELI.

E =   /   /   /     / G* =  = [          ] ω  , ,          .= 

Na teoria quântica de campos, as distribuições de Wightman podem ser analiticamente continua a funções analíticas em espaço euclidiano com o domínio restrito ao conjunto ordenado de pontos no espaço euclidiano sem pontos coincidentes. Essas funções são chamadas as funções Schwinger, em homenagem a Julian Schwinger. São funções analíticas, simétricas sob a permutação de argumentos^[1] (antisimétrico para campos fermiônicos^[2][3]) euclidianos covariante e satisfazem uma propriedade conhecida como positividade de reflexão.

Escolha qualquer coordenada arbitrária τ e escolha uma função de teste f_N em um conjunto com N pontos como seus argumentos. Suponha que f_N tem o seu apoio no subconjunto de tempo-ordenado de N pontos com 0 < τ₁ < ... < τ_N. Selecione uma f_N tal que para cada N positivo, com os f sendo zero para todos os N maiores do que algum número inteiro M. Dado um ponto x, seja o ponto refletido acerca do hiperplano τ = 0. Então,

${\displaystyle \sum _{�,�}\int {�}^{�}{�}_1\cdots {�}^{�}{�}_{�}{�}^{�}{�}_1\cdots {�}^{�}{�}_{�}{�}_{�+�}({�}_1,\dots ,{�}_{�},{�}_1,\dots ,{�}_{�}){�}_{�}({\overline{�}}_1,\dots ,{\overline{�}}_{�}{)}^{\ast }{�}_{�}({�}_1,\dots ,{�}_{�})\ge 0}$

  / G* =  = [          ] ω  , ,          .= 

onde * representa a conjugação complexa.^[4]

O teorema de Osterwalder-Schrader afirma que as funções Schwinger que satisfazem essas propriedades podem ser analiticamente continuas dentro de uma teoria quântica de campos.^[5] A integração de funcionais euclidianas satisfaz formalmente a reflexão de positividade^[6][7]. Escolha qualquer polinômio funcional F do campo φ, que não depende do valor de φ(x) para os pontos x cujas coordenadas τ são não positivas. Então,

${\displaystyle \int \mathcal{�}��[�(�)]�[�(\overline{�}){]}^{\ast }{�}^{-�[�]}=\int \mathcal{�}{�}_0{\int }_{{�}_{+}(�=0)={�}_0}\mathcal{�}{�}_{+}�[{�}_{+}]{�}^{-{�}_{+}[{�}_{+}]}{\int }_{{�}_{-}(�=0)={�}_0}\mathcal{�}{�}_{-}�[{\overline{�}}_{-}{]}^{\ast }{�}^{-{�}_{-}[{�}_{-}]}.}$

  / G* =  = [          ] ω  , ,          .= 

Uma vez que a ação S é real e pode ser dividida em S₊, que só depende de φ no semi-espaço positivo^[8] e S₋ que só depende de φ no semi-espaço negativo^[9] e se S também acontece ser invariante sob a ação combinada de tomada de uma reflexão e conjugando complexo todos os campos; então, a quantidade precedente tem de ser não negativa.^[10].

  / G* =  = [          ] ω  , ,          .= 

Na presença de um campo elétrico forte e constante, os elétrons, e ⁻, e os pósitrons, e ⁺, serão criados espontaneamente. 

O efeito Schwinger também é conhecido como efeito Sauter-Schwinger, mecanismo de Schwinger ou produção de pares de Schwinger, é uma previsão da eletrodinâmica quântica (QED) em que os pares elétron - pósitron são criados espontaneamente na presença de um campo elétrico, causando assim o decaimento do campo elétrico. O efeito foi originalmente proposto por Fritz Sauter em 1931 ^[1] e outros trabalhos importantes foram realizados por Werner Heisenberg e Hans Heinrich Euler em 1936, ^[2] embora não tenha sido até 1951 que Julian Schwinger deu uma descrição teórica completa. ^[3]

O efeito Schwinger é um fenômeno da física quântica que descreve a criação de pares de partículas a partir do vácuo quântico em um campo elétrico forte o suficiente. De acordo com a teoria quântica de campos, o vácuo não é um estado vazio, mas sim um estado cheio de pares de partículas virtuais que aparecem e desaparecem rapidamente. Quando um campo elétrico forte é aplicado, esses pares virtuais podem ser separados e se tornarem partículas reais. O efeito Schwinger é importante para entender a física de altas energias, como a produção de pares de elétrons e pósitrons em colisões de partículas de alta energia. Além disso, o efeito Schwinger tem implicações em outras áreas da física, como a cosmologia e a física de materiais, onde pode ser observado em sistemas como grafeno.

O efeito Schwinger pode ser pensado como um decaimento do vácuo na presença de um campo elétrico. Embora a noção de decaimento do vácuo sugira que algo é criado do nada, as leis físicas de conservação são obedecidas. Para entender isso, observe que elétrons e pósitrons são antipartículas um do outro, com propriedades idênticas, exceto carga elétrica oposta.

Para conservar energia, o campo elétrico perde energia quando um par elétron-pósitron é criado, em uma quantidade igual a ${\displaystyle 2{�}_{\text{e}}{�}^2}$, onde ${\displaystyle {�}_{\text{e}}}$ é a massa de repouso do elétron e ${\displaystyle �}$ é a velocidade da luz . A carga elétrica é conservada porque um par elétron-pósitron é neutro em carga. Os momentos linear e angular são conservados porque, em cada par, o elétron e o pósitron são criados com velocidades e spins opostos. De fato, espera-se que o elétron e o pósitron sejam criados em (próximo ao) repouso e, posteriormente, acelerados um pelo outro pelo campo elétrico. ^[4]